Рис. 3. Схема наблюдения интерференции поляризованных лучей (хроматической поляризации) в параллельном световом потоке. Поляризатор N₁ пропускает лишь одну линейно поляризованную (в направлении N₁N₁) составляющую исходного пучка. В пластинке К, вырезанной из двулучепреломляющего одноосного кристалла параллельно его оптической оси ОО и установленной перпендикулярно пучку, плоскополяризованный луч разделяется на составляющую А_е с колебаниями электрического вектора, параллельными ОО (необыкновенный луч), и составляющую А_о, колебания электрического вектора которой перпендикулярны ОО (обыкновенный луч). Показатели преломления материала пластинки К для этих двух лучей (n_e и n_o) различны, а следовательно, различны скорости их распространения в К, вследствие чего эти лучи, распространяясь по одному направлению, приобретают разность хода. Разность фаз их колебаний при выходе из К равна d = (^{1/ _l) ×2 pl(n_о — n_e), где l — толщина К, l — длина волны падающего света. Анализатор N₂ пропускает из каждого луча только его слагающую с колебаниями, лежащими в плоскости его главного сечения N₂N₂. Если N₁ ^N₂ (оптические оси анализатора и поляризатора скрещены), амплитуды слагающих А₁ и А₂ равны, а разность их фаз D = d + p. Они когерентны и интерферируют между собой. В зависимости от величин ы D на каком-либо участке пластинки К наблюдатель увидит этот участок тёмным [D = (2k+ 1) p, k — целое число] или светлым (D = 2kp) в монохроматическом свете и окрашенным — в белом свете.}